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1.结构动力分析的目的：确定动力荷载作用下结构的内力和变形，并通过动力分析确定结构的动力特性。 2、动力荷载的类型：
是否随时间变化：静荷载、动荷载
是否已预先确定：确定性荷载（非随机）、非确定性荷载（随机）
果不考虑非保守力作的功（主要是阻尼力），它是完全的标量运算，但实际上直接采用Hamilton原理建立运动方程并不多。Hamilton原理的美妙在于它以一个极为简洁的表达式概括了复杂的力学问题。
Lagrange方程：得到更多的应用，它和Hamilton原理一样，除非保守力（阻尼力）外，是一个完全的标量分析方法，不必直接分析惯性力和保守力（主要是弹性恢复力），而惯性力和弹性恢复力是建立运动方程时最为困难的处理对象。
14、进行结构动力分析计算时，重力的影响如何考虑？这样处理的前提条件是什么？
如果重力在动荷载作用前被弹簧预先平衡，则在研究结构的动力反应时可以完全不考虑重力的影响，建立体系的运动方程，直接解出体系的动力解。若未被预先平衡，则需考虑重力的影响。应用叠加原理将动静问题分开计算，将结果
第n阶振型的阻尼系数
数学表达式，并描述两个经验系数的一般确定方法。
Rayleigh阻尼假设结构的阻尼矩阵是质量矩阵和刚度矩阵的组合
?C??a0?M??a1?K?
，
确定性荷载是荷载随时间的变化规律已预先确定，是完全已知的时间过程； 非确定性荷载是荷载随时间变化的规律预先不可以确定，是一种随机过程。
随时间的变化规律：周期荷载：简谐荷载、非简谐周期荷载 非周期荷载：冲击荷载、一般任意荷载
Cn????n?M
T
????n
，振兴刚度
简谐荷载：荷载随时间周期性变化，并可以用简谐函数表示。
非简谐荷载：荷载随时间周期性变化，不能简单地用简谐函数表示。（平稳情
况下波浪对堤坝的动水压力）
Kn????n?K????nCn?a0Mn?a1Kn
T
，振型质量
，
冲击荷载：荷载的幅值在短时间内急剧增大或急剧减小。（爆炸引起冲击波） 相加即得到结构的真实反应，这样做的前提条件是结构是线弹性的且处于小变一般任意荷载：荷载的幅值变化复杂，难以用解析函数表示的荷载。（地震引
起的地震动风压时程）
3、结构动力计算的特点（与静力计算的差异）：
1）动力反应要计算全部时间点上的一系列解，比静力问题复杂且要消耗更多的计算时间
2）考虑惯性力的影响，是结构动力学和静力学的一个本质的，重要的区别。 4、结构离散化方法
动力反应时，可以完全不考虑重力的影响，建立体系的运动方程，直接求解动
实质：把无限自由度问题转化为有限自由度的过程
力荷载作用下的运动方程即可得到结构体系的动力解。
种类：集中质量法、广义坐标法、有限元法
当考虑重力影响时，结构的总位移等于静力解加动力解，即叠加原理成立。
5、有限元法与广义坐标法相似，有限元法采用了型函数的概念，但不同于广
15、临界阻尼：体系自由振动反应中不出现往复振动所需要的最小阻尼值。
义坐标法在全部体系结构上插值，而是采用分片插值，因此型函数表达式形状
阻尼比：阻尼系数和临界阻尼的比值
可相对简单。与集中质量法相比，有限元中的广义坐标也采用了真实的物理量，具有直接、直观的优点，这与集中质量法相同。
大值）
6、广义坐标：能决定质点系几何位置的彼此独立的量，称为该体系广义坐标；
相位角的物理意义：结构体系位移相应于动力荷载的反应滞后时间。
选择原则：使解题方便。
7、动力自由度：结构体系在任意瞬时的一切可能的变形中，决定全部质量位置所需的独立参数的数目。数目与结构体系约束情况有关。 静力自由度是使结构体系静定所需要的独立约束数目。
前者是由于系统的弹性变形而引起各质点的位移分量；后者指结构中的刚体由于约束不够而产生的刚体运动。
结构的地震反应仅与结构的阻尼比和自振频率有关。当阻尼比给定时，结构对
8、有势力又称保守力：每一个力的大小和方向只决定于体系所有各质点的位
任一地震的最大相对位移反应和最大绝对加速度反应仅由结构本身的自振周
置，体系从某一位置到另一位置所做的功只决定于质点的始末位置，而与路径
期决定。给出了在一地震作用下不同周期结构地震反应的最大值。每一个反应
无关。有势力F沿任何封闭路线所做的功为零。
谱图形针对的是有一个固定阻尼比的体系，多个具有不同阻尼比的这类图形联
运动微分方程中：弹性反力是保守力，阻尼力与外荷载是非保守力。
合起来就能覆盖实际结构中遇到的阻尼值范围，为结构设计提供依据。
拉格朗日方程中广义力计算包括的主动力：外力和阻尼力
19、自振频率和振型的物理意义？（反应结构动力特性的主要量）
9、实位移：满足约束方程且满足运动方程和初始条件的位移。
从时间和空间两个不同的角度刻画其运动
可能位移：满足所有约束方程的位移。
前者描述振动反映的时域特性，即振动循环的快慢
虚位移：在某一固定时刻，体系在约束许可的情况下，可能产生的任意组微小
后者描述振动反映的空间特性，即振动的空间模式。振型指结构按某一阶自振
位移。
频率振动时，结构各自由度变化的比例关系。
三者的关系：实位移是体系的真实位移，必为可能位移中的一员。虚位移与可
20、机构体系中是否存在耦联取决于：表示运动坐标（广义坐标）的选择方
能位移的区别在于虚位移是约束冻结后许可产生的微小位移。对于约束方程中
法，与体系本身的特性无关。
不显含时间的稳定约束体系中虚位移与可能位移相同时，实位移必与某一虚位
21、正则坐标：既无动力耦联，又无静力耦联的坐标，叫正则坐标。
移重合。
（应用）
10、广义力： 为对应于广义坐标qj的广义力。
性质：广义力是标量而非矢量。其与坐标的乘积具有与功相同的量纲。
动自由度），使动力问题的总的自由度数目减少。
11、阻尼（力）：引起结构能量的耗散，使结构振幅逐渐变小的作用。（阻尼使
23、振型标准化的方法：（1）特定坐标的归一化方法（2）最大位移值的归一
体系自振频率变小，自振周期延长）
化方法（3）正交归一化
产生阻尼力的物理机制：
24、振型的正交性是指在多自由度体系及无限自由度体系中，任意两个不同频
(1)固体材料变形时的内摩擦，或材料快速应变引起的热耗散；
率的振型之间存在下述关系：
(2)结构连接部位的摩擦，结构构件与非结构构件之间的摩擦；
第一正交关系：振型关于质量阵的带权正交性：
(3)结构周围外部介质引起的阻尼。例如，空气、流体等。
第二正交关系：振型关于刚度阵的带权正交性：
12、工程结构属于弹性体系还是非弹性体系，一般主要由结构变形的大小决
成立条件：［M］、［K］是对称正定的实矩阵。一般阻尼阵不满足正交性，可采
定。
13、四种建立运动方程的方法的特点 D’Alembert原理：
上仅适于线弹性问题。（若不适用则采用逐步积分法计算体系响应）
是一种简单、直观的建立运动方程的方法，得到广泛的应用。D’
振型叠加法的基本思想是把几何位移坐标变换为用振型幅值表示的广义坐标
Alembert原理建立了动平衡的概念，使得在结构静力分析中的一些方法可以
或正规坐标，将多自由度体系问题分解成一系列单自由度问题，使结构振动反
直接推广到动力问题。当结构具有分布质量和弹性时，直接应用D’Alembert
应可以用不同的振型叠加得到。利用正交性和正规坐标，将质量与刚度矩阵有
原理，用动力平衡的方法来建立体系的运动方程可能是困难的。
非对角项耦合的N个联立运动微分方程转换成为N个独立的正规坐标方程（解
虚位移原理：部分避免了矢量运算，在获得体系虚功后，可以采用标量运算建
耦）。分别求解每一个正规坐标的反应，然后根据叠加V=
立体系的运动方程，简化了运算。
始坐标表示的反应。
Hamilton原理：是一种建立运动方程的能量方法(积分形式的变分原理) ，如
26、Rayleigh阻尼的构造方法:
用瑞利阻尼［C］=a0[M]+a1[K]或复模态分析法处理阻尼。
25、振型叠加法的理论基础：振型的正交性和Fourier级数的正交性，原则22、静力凝聚的目的：消去某些惯性效应不大的动力自由度（通常是某些转相角：反应体系振动位移与简谐荷载的相位关系。
17、Duhamel积分的物理意义：给出了计算线性单自由度体系在任意荷载作用下的动力反应的一般解，一般适用于线弹性体系（此法将外荷载离散成一系列脉冲荷载）。
27、数值分析方法的优点：
无须引入任何基本假定对问题进行简化，直接对描述问题的方程和定解条件进行离散处理，可以求得最接近问题本来面目的解答。 尼比相等时，
16、振幅的物理意义：体系运动速度为0，弹性恢复力最大。（曲线达到的最
对于任意两个振型阻尼比
?n?2?n?nMn,?n?
2
a02?n
?
a1?n2
?
（
?n已知）代入上式得到，
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???i?1?????j??i??
形范围之内。重力问题的分析和动力问题的分析可以分别讨论。在研究结构的
??j
2??a?0?ij?
1???22??a????1?ji???j
， 阻
?a0???i?j?2??????
?a1??i??j?1?
18、结构地震反应分析的反应谱法的基本原理是：对于一个给定的地震动ug，可求解任意荷载形式作用下结构的动力反应，可求解大变形和弹塑性动力问
题。
可进行数值试验。
（任意改变结构体系的几何条件、物理条件和边界条件，选取任意的荷载作用形式，研究结构体系在不同条件下动力反应的特点，研究各种影响因素对结构体系动力反应的作用规律。） 追求的目标：
在保证计算精度和稳定性的前提下，尽可能提高计算效率。 28、时域逐步积分法的特点
按照一定的步长将时间域划分为一系列离散的时间点，只求解上述离散时间点上的动力反应。与运动变量的离散化相对应，结构体系的运动方程不一定要求在整个时间域上都满足，而仅要求在离散的时间点上满足。
只假设结构的本构关系在一个微小的时间步距内是线性的，相当于用分段直线来逼近实际的本构关系曲线。
需要假设离散的时间点之间运动量（位移、速度和加速度）的变化模式。 29、时域逐步积分法优劣性的判别
收敛性：当离散时间步长趋近于零时，数值解是否收敛于精确解。是判别一种时域逐步积分算法是否正确的基本准则。
计算精度：算法产生的截断误差和时间步长的关系。误差越小，精度越高。如果某种算法的截断误差和时间步长的N次方成正比，则称该算法具有N阶精度。 计算稳定性：随着计算的进行，随着计算步数的增加，数值解是否变得无穷大（即远离精确解）。如果在一种算法的整个计算过程中，数值结果始终保持在一个合理的范围内，则认为这种算法具有稳定性；如果从计算过程的某个时刻开始，数值结果不断变大，直到趋于无穷大，则称此种算法失去了稳定性，或产生了失稳现象。
计算效率：算法的执行过程对计算机内存资源的占用和所消耗的计算时间。 30、时域逐步积分法的分类、评价、适用条件
按照计算过程是否需要求解耦联方程组，可以将时域逐步积分算法分为如下两大类：
（无条件稳定）隐式方法：运动变量的表达式不是直接明了的递推计算公式，而是耦联的方程组，需要联立求解。计算工作量大，与自由度数目的平方成正比。适于自由度少的体系。
（有条件稳定）显式方法：运动变量的表达式是直接明了的递推计算公式，或解耦（不耦联）的方程组，无需联立求解。整个计算过程可以通过迭代的方式
?
Y即可得出用原
完成。计算工作量小，与自由度数目成线性关系。适于自由度多的体系。 隐式算法与显式算法的比较和评判
对于自由度数目较少的动力问题，计算的稳定性是主要矛盾，显式方法在计算效率上的优势无法得到充分体现，而隐式方法在稳定性上的优势可以充分发挥，因此在这种条件下隐式方法优于显式方法。
对于自由度数目庞大的动力问题，例如高拱坝系统的动力反应分析，计算效率上升为主要矛盾，显式方法在计算效率上的优势可以充分发挥，因此在这种条
?D??n
40．简谐荷载作用下单自由度无阻尼稳态反应中是否有自由振动项？有阻尼情况下，是否激起自由振动项？达到稳态又如何？ 有，激起；达到稳态自由振动项误差为零。
41．动力学数值仿真积分法建立的两个基本观点是什么？给出评判积分法好坏的两个主要指标？
（1）数值积分法只需在离散的点上满足积分条件，一般情况下采用等步长离时域逐步积分法既可用于单自由度体系，也可用于多自由度体系的动力反应。 （查）42．除结果精确性差别以外，在对结构动力反应计算的思路上，精确积31、好的计算结果取决于哪些影响因素 32、连续体动力模型离散化的基础：
高阶振型对结构动力反映的影响较小1）在特定的荷载作用下高阶振型不易激发2）阻尼的影响（阻尼可以使高频率振动分量更快地衰减） 33、集中质量法：
通过把分布质量向有限点集中的直观手段，将连续体化为多自由度体系的方法
实施原则：把那些惯性相对大而弹性极微弱的构件看作是集中质量，而把那些惯性相对小而弹性极为显著的构件看做是无质量的弹簧。
34、结构力学分析模型有哪几种，每种模型相应的动力自由度的数目 平面剪切模型 3；平面弯剪型模型 6；平面杆系模型 ；空间平扭模型 35、单元质量矩阵主要有哪两种形式，各自的优点。
集中质量矩阵（给出的自振频率低于精确解，从下限收敛于精确解）和一致质量矩阵（给出的自振频率高于实际值，从上限收敛于精确解） 集中质量法的最主要优点：节省计算量和计算时间 ?
集中质量矩阵是对角的，而一致质量矩阵是非对角的，因此无论是形
分法与数值积分法求解的主要差异？
（1）与精确积分法不同，数值积分法求解只需在讨论的点上满足即可。 （2）数值积分法的假定不同，格式不同，收敛性、稳定性、精度都有差异。 43.影响系统的动力响应主要有四方面因素：1）系统的固有特性；2）激振力的频率；3）激振力的大小，可通过转子动平衡来调节；4）系统的耗能（阻尼）特性。由于前两方面因素都是确定的，所以可考虑通过调整激振力大小和系统的阻尼特性以减小共振。
成质量阵还是求解方程，前者均省时省力。 ?
集中质量法中与转动自由度相应的转动惯量等于零，因此在动力分析
中，转动自由度可以通过前面介绍的静力凝聚法消去，使结构体系的动力自由度降低一半，而一致质量法中所有的转动自由度都属于动力自由度。 一致质量法的主要优点 ：
?在采用同样的单元数目时，一致质量法比集中质量的计算精度高，当单元数目增加时(即结构被细分时)，一致质量法可以更快地收敛于精确解。但在实际问题中，这种改进常常是有限的，因为对于很多工程结构，节点扭转惯性力的影响一般是不显著的，而且一致质量法要花费更多的时间来解决特征值问题，因为单元数量相同时，一致质量法的动力自由度比集中质量法的多一倍。在一致质量法中，势能和动能值的计算采用了一致的方法，这样我们可以知道计算的自振频率与相应的精确自振频率的关系。
由于一致质量法的优点很少能超过为增加一点精度而付出的额外工作量，因此在实际问题中，集中质量法得到广泛的应用。 36.Rayleigh法的基本原理：能量守恒定律
37.Rayleigh-Ritz法相对于Rayleigh法的改进之处体现在哪？
在Rayleigh-Ritz中，挠度函数不是用简单函数表示，而是用预先选定的
一组相互独立函数 (坐标函数)的线性组合来表示，即 的选取原则是使其满足全部或部分边界条件，至少要满足几何边界条件，且接近第i阵型函数 。它不但可以求得更为精确的第一频率，而且还可以计算高阶频率及相应的振型，具有减少体系自由度的效果，它将用几何坐标表示的N个自由度体系转化为用S个广义坐标和相应的假设振型表示的S个自由度的体系。
37.动力反应的数值分析方法是一种近似的计算分析方法，近似性主要体现在：有的方法仅要求运动微分方程在离散时间点上满足即可；计算时将外荷载离散化处理；通常以等步长离散，且假定在步长内结构的反应过程是线性的。 38.用Rayleigh法求得的频率结果与精确解相比偏大，这是能量法的一个特点。因为假设某一特定的曲线为振型曲线，即相当于在体系上增加某些约束，从而增大了体系的刚度，故所得频率值偏大。求得高阶频率往往误差较大，通常只求基本频率。
39．什么叫稳态反应？以单自由度为例，说明阻尼对稳态反应频率的大小及振幅的变化有何影响？
稳态反应：由动荷载引起的，其振动频率
与外荷载频率相同，称为稳态反应； 瞬态反应：相当于自由振动，振动频率等于体系的自振频率，称为瞬态反应。 在单自由度振动分析中，阻尼的存在使振动频率等于体系自振频率ωn的瞬态反应项很快衰减为零，最后结构的反应仅由外荷载直接引起的稳态反应，与无阻尼接近，阻尼使体系自振频率变小，自振周期变长。公式
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