爱华网磁阻效应的分类和应用 巨磁电阻效应存在于铁磁性(如：Fe,Co,Ni)/非铁磁性(如：Cr,Cu,Ag,Au)的多层膜系统，由于非磁性层的磁交换作用会改变磁性层的传导电子行为，使得电子产生程度不同的磁散射而造成较大的电阻，其电阻变化较常磁阻大上许多，…
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高等职业教育“行会订单培养”人才培养机制探析 作者：邬雨刚 来源：《教育与职业(上)》2015年第04期 [摘要]“订单培养”的本质内涵是“定向合作培养”，校企单线直接合作的“企业订单培养”模式存在先天的机制缺陷，而由行业协会主导的“行会订单培养”模…
第３ ７卷第 ２期 ２ ０ １ ４年 ５月
浙江师范大学学报 （ 自然科学版 ） Ｊ ｏ ｕ ｒ ｎ ａ ｌ ｏ ｆ Ｚ ｈ ｅ ｊ ｉ ａ ｎ ｇ Ｎ ｏ ｒ ｍａ ｌ Ｕ ｎ ｉ ｖ ｅ ｒ ｓ ｉ ｔ ｙ （ Ｎ ａ ｔ ．Ｓ ｃ ｉ ． ）
Ｖ ｏ １ ．３ ７ ， Ｎ ｏ ． ２
Ｍａ ｙ ２ ０ １ ４
文章编号 ： １ ０ ０ １ － ５ ０ ５ １ （ ２ ０ １ ４） ０ ２ － ０ １ ３ ５ － ０ ７
纵 向驱 动 巨磁 阻抗 效 应 的研 究 进 展
范晓珍 ， 方允樟 ， 何兴伟 ， 孙怀君 ， 斯剑 霄
（ 浙江 师范 大学 数 理 与信 息工程 学院 ， 浙江 金 华 ３ ２ １ ０ ０ ４ ）
摘 要： 对纵 向驱动 巨磁阻抗 （ Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ ） 效应 的特性 、 原理 及应用 技术 的研究进 行 了综 述 ， 对学术 界存在 争议
的Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应和巨磁 阻抗 （ Ｇ ＭＩ ） 效应基本物理机制 问题进行 了评析 ． 认为 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应和 Ｇ ＭＩ 效应 的区别在
于工作模式不 同， 而基本物理机制相 同 ， 在应用开发 中两者各有优缺点 ， 相互可 以形成互补关 系， 而Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应相 比 Ｇ ＭＩ 效应具有灵敏度更高 、 可靠 性更高 、 适应性 更灵 活等优点 ， 在新 型磁敏 传感器 和新 型磁性 能测量 仪器开发应用中 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应会 发挥独特的优势． Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应前景光 明 ， 值得业界关注．
关键词 ： 巨磁阻抗效应 ； 纵向驱动巨磁阻抗效应 ； 纵 向驱 动巨应力效应 ； 磁各 向异性 ； 非晶软磁合金
中图分类号 ： ０ ４ ８ ２ ． ５ 文献标识码 ： Ａ
Ｐｒ ｏ ｇ ｒ ｅ ｓ ｓ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ ｌ ｏ ｎｇ ｉ ｔ ｕ ｄｉ ｎａ ｌ ｌ ｙ ｄｒ ｉ ｖ ｅ ｎ ｇ ｉ ａ ｎｔ ｍａ ｇ ｎｅ ｔ ｏ－ ｉ ｍ ｐｅ ｄ ａ ｎｃ ｅ ｅ ｆｅ ｃ ｔ
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（ Ｃ ｏ ｌ ｌ ｅ ｇ ｅ ｏ ｆＭａ ｔ ｈ ｅ ｍ ａ ｔ ｉ ｃ ｓ － Ｐ ｈ ｙ ｓ ｉ ｃ ｓ ａ ｎ ｄ Ｉ ｎ ｆ ｏ ｒ ｍ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ Ｅ ｎ ｇ ｉ ｎ ｅ ｅ ｒ ｉ ｎ ｇ， Ｚ ｈ ｅ ｉ ￣ｎ ｇ Ｎ ｏ ｒ ｍａ ｌ Ｕ ｎ ｉ ｖ ｅ ｒ ｓ ｉ ｔ ｙ ， Ｊ ｉ ｎ ｈ ｕ ａ Ｚ ｈ ｅ ｊ ｉ ａ ｎ ｇ ３ ２ １ ０ ０ ４． Ｃ ｈ ｉ ｎ ａ ）
Ａｂｓ ｔ ｒ ａ ｃ ｔ ：Ｔｈ ｅ ｃ ｈ ａ ｒ ａ ｃ ｔ ｅ ｉｓ ｒ ｔ ｉ ｃ ｓ 。ｔ ｈ ｅ ｐ ｉｎ ｒ ｃ ｉ ｐ ｌ ｅ ａ ｎ ｄ ａ ｐ ｐ ｌ ｉ ｃ
ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｔ ｅ ｃ ｈ ｎ ｏ ｌ ｏ ｇ ｙ ｓ ｔ ｕｄ ｉ ｅ ｓ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄｉ ｎａ ｌ ｌ ｙ ｄ ｒ ｉ ｖ ｅ ｎ ｇ ｉ —
ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ － ｉ ｍｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ（ Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ ）ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ｗ ｅ ｒ ｅ ｒ ｅ ｖ ｉ ｅ ｗ ｅ ｄ ．Ｃ ｏ ｍｍ ｅ ｎ ｔ ｓ ｗ ｅ ｒ ｅ ｍａ ｄ ｅ ｏ ｎ ｔ ｈ ｅ ａ ｃ ａ ｄ ｅ ｍｉ ｃ ａ ｌ ｌ ｙ ｃ ｏ ｎ ｔ ｒ ｏ ｖ ｅ ｒ － ｓ ｉ ａ ｌ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ ｂ ａ ｓ ｉ ｃ ｐ ｈ ｙ ｓ ｉ ｃ ｌ ａ ｍ ｅ ｃ ｈ ａ ｎ ｉ ｓ ｍ ｏ ｆ Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ａ ｎ ｄ ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ － ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ （ Ｇ ＭＩ ）ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ．Ｔ ｈ ｅ ｄ ｉ ｆ ｆ ｅ ｒ ．
ｅ ｎ ｃ ｅ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ Ｌ ＤＧＭＩ ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ａ ｎ ｄ ＧＭＩ ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ｗａ ｓ ｒ ｅ ｇ ａ ｒ ｄ ｅ ｄ ａ ｓ ｒ ｅ ｓ ｕ ｌ ｔ ｅ ｄ ｉ ｎ ｔ ｈ ｅ ｄ ｉ ｆ ｆ ｅ ｒ ｅ ｎ ｔ ｗｏ ｒ ｋ ｍｏ ｄ ｅ ｗｉ ｔ ｈ ｔ ｈｅ ｓ ａ ｍｅ ｂ ａ ｓ ｉ ｃ ｐ ｈ ｙ ｓ ｉ ｃ ａ ｌ ｍｅ ｃ ｈ ａ ｎ ｉ ｓ ｍ ，ｗｉ ｔ ｈ ｉ ｎ ｗｈ ｉ ｃ ｈ ｂ ｏ ｔ ｈ ｈａ ｄ ａ ｄｖ ａ ｎ ｔ ａ ｇ ｅ ｓ ａ ｎ ｄ ｄ ｉ ｓ ａ ｄｖ ａ ｎ ｔ ａ ｇ ｅ ｓ ｉ ｎ ｔ ｈｅ ａ ｐｐ ｌ ｉ ｃ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｄ ｅ ｖ ｅ ｌ ｏ ｐ —
ｍｅ ｎ ｔ －ａ ｎ ｄ ｆ ｏ ｒ ｍｅ ｄ ｔ ｈ ｅ ｃ ｏ ｍｐ ｌ ｅ ｍｅ ｎ ｔ ａ ｒ ｙ ｒ ｅ ｌ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ ｈ ｉ ｐ ．Ｂ ｅ ｃ ａ ｕ ｓ ｅ ｏ ｆ ａ ｄ ｖ ａ ｎ ｔ ａ ｇ ｅ ｓ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ ｈ ｉ ｇ ｈ ｅ ｒ ｓ ｅ ｎ ｓ ｉ ｔ ｉ ｖ ｉ ｔ ｙ， ｈ ｉ ｇ ｈ ｅ ｒ ｒ ｅ ｌ ｉ — ａ ｂ ｉ ｌ ｉ ｔ ｙ ａ ｎ ｄ ｇ ｒ ｅ ａ ｔ ｅ ｒ ｆ ｌ ｅ ｘ ｉ ｂ ｌ ｅ－ｔ ｈ ｅ Ｌ ＤＧＭＩ ｈ ａ ｄ ｐ ｌ ａ ｙ ｅ ｄ ａ ｐ ａ ｒ ｔ ｉ ｃ ｕ ｌ ａ ｒ ｒ ｏ ｌ ｅ ｉ ｎ ｔ ｈ ｅ ｄ ｅ ｖ ｅ ｌ ｏ ｐ ｍｅ ｎ ｔ ａ ｎ ｄ ａ ｐ ｐ ｌ ｉ ｃ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅ
ｎ ｅ ｗ ｔ ｙ ｐ ｅ ｏ ｆ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｓ ｅ ｎｓ ｏ ｒ 。ａ ｎｄ ａ ｎ ｅ ｗ ｔ ｙ ｐｅ ｏ ｆ ｍａ ｇ ｎｅ ｔ ｉ ｃ ｍｅ ａ ｓ ｕ ｉｎ ｒ ｇ ｉ ｎ ｓ ｔ ｒ ｕ ｍｅ ｎ ｔ
．Ｐ ｒ ｏ ｍｉ ｓ ｉ ｎ ｇ ｏ ｆ ｔ ｈｅ ＬＤＧＭＩ ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ
ｗａ ｓ ｓ ｕ ｇ ｇ ｅ ｓ ｔ ｅ ｄ ｗ ｈ ｉ ｃ ｈ ｗｏ ｕ ｌ ｄ ｂ ｅ ｗ ｏ ｔｈ ｒ ｙ ｏ ｆ ｇ ｒ ｅ ａ ｔ ｅ ｒ ｃ ｏ ｎ ｃ ｅ ｒ ｎ ｉ ｎ ｔ ｈ ｅ ｉ ｎ ｄ ｕ ｓ ｔ ｙ． ｒ
Ｋｅ ｙ ｗｏ ｒ ｄ ｓ：ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ — ｉ ｍｐｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ；ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄｉ ｎ ｌｌ ａ ｙ ｄ ｉｖ ｒ ｅ ｎ ｇ ｉ ｎｔ ａ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ — ｉ ｍｐｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ；ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕｄ ｉ ｎ ａ ｌ ｌ ｙ ｄ ｒ ｉ ｖ ｅ ｎ
ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｓ ｔ ｒ ｅ ｓ ｓ — ｉ ｍｐ ｅ ｎ ｄ ｅ ｎ ｃ ｅ ；ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ａ ｎ ｉ ｓ ｏ ｔ ｒ ｏ ｐ ｙ ；ａ ｍｏ ｒ ｐ ｈ ｏ ｕ ｓ ｓ ｏ ｆ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｌｌ ａ ｏ ｙ
０ 引 言
巨磁 阻 抗 （ Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ Ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ － Ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ ， 简 称
Ｇ ＭＩ ） 效 应 是 日本 名 古 屋 大 学 的 Ｍｏ ｈ ｒ ｉ 教 授 于 １ ９ ９ ２年 首先 在 Ｃ ｏ基 非 晶 丝 中发 现 的 ． 所 谓 巨 磁 阻抗效 应 ， 是指 磁 性 材 料 的交 流 阻抗 随外 磁 场
收文 日期 ： ２ ０ １ ４ ０３ － ０３； － 修订 日期 ： ２ ０ １ ４ ０３ － — １ ２ 基金项 目： 浙 江省重点科技创新团队项 目（ ２ ０ １ ｌ Ｒ ５ ０ ０ １ ２ — １ １ ） ； 浙江省重点 实验室项 目（ ２ ０ １ ３ Ｅ １ ０ ０ ２ ２ ） ； 国家 重点基 础研究发展 计划 项 目（ ９ ７ ３计划 ） （ ２ ０ １ ２ Ｃ Ｂ ８ ２ ５ ７ ０ ０ ） 作者简 介： 范 晓珍 （ １ ９ ８ ３一） ， 女， 浙江天台人 ， 助理工程师 ， 硕 士研究生 ． 研究方 向： 磁性功能材料．
ｌ ３ ６
浙江师范大学学报 （ 自然科学版 ）
Ｚ／ ／ ｅ ｘ
： —
—
２ ０ １ ４征
Ｚ Ｈｍ＝
—
的作用发生显著变化的现象． 各国研究者就 Ｇ Ｍ Ｉ
效 应 的机理 、 提高 Ｇ ＭＩ 效应 为 目的的热 处 理 工 艺 和新 材料 开发 及应 用等 方面 开展 了广 泛而 深入 的 研究 ＿ ｌ ３ ｊ ． 杨介信等¨ 于 １ ９ ９ ７年 首 次 报 道 了 纵
向驱 动 巨磁 阻抗 （ Ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ａ ｌ ｌ ｙ Ｄ ｒ ｉ ｖ ｅ ｎ Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ Ｍ ａ ｇ —
ＡＺ
— —
－
ｒ ｊ
， ７ ＿
—
×１ ’ ０ ０ ％’ ．
（ 、 ， １ ）
／， ｏ
Ⅳ
ｍ“
式（ １ ） 中： ｚ ， ｚ ０ ， Ｚ 分 别 是 直 流 偏
置 磁 场 为 Ｈｅ ， ０及 实验 时所 加最 大磁 场 Ｈ 。 （ 饱 和磁 化 ） 时 磁芯螺 线 管 的阻抗 ．
ｎ ｅ ｔ ｏ ． Ｉ ｍｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ ， 简称 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ ） 效应． Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ效 应 采 用不 同于 Ｇ ＭＩ 效 应 的驱 动方 式 ， 使 交 流 电通 过 螺 线管 产生 交 变驱 动 磁 场 作 用 于 软磁 材 料 ， 不像
Ｇ ＭＩ 效应那 样 驱 动 电流 直 接 通 过 磁 敏材 料 ， 这样
２ Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 的物理机制
对Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 机理 的解 释 ， 王 宗篪 等 通
避免了 Ｇ ＭＩ 效 应 载 流 导 线 与 软 磁 材 料 间 异 质 材 料 的焊接 难 题 和避 免 软 磁 材 料 的 高 电 阻发 热 问 题， 同时 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应获得 了 比 Ｇ ＭＩ 效 应 高 ２个
数量 级 的灵敏 度 ． 但是 ， 由于 学 术 界 存 在 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ效 应 与 Ｇ ＭＩ
过对 Ｆ ｅ Ｃ ｕ Ｎ ｂ Ｖ Ｓ ｉ Ｂ薄 带 的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应研究得 出：
从相频 曲线 的 峰 位 确 定 材 料 的 特 征 频 率 ， 当
Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 小 于此 特 征 频 率 时 显 示 磁 电感 效 应 ； Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 大于 特征 频 率 才显 示 磁 阻抗 效 应 ． 方 允 樟 等ｎ 认 为 在 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 中， 不 仅 存 在 电感 随磁场 变 化 ， 同 时也 存 在 等 效 电阻 （ 磁 芯 螺 线 管
的涡 流 电 阻 ） 随外加磁场变化情况 ： 根 据 电 磁 学 原理 得到 磁芯 螺线 管 的阻抗 ｚ为
Ｚ ＝Ｒ ＋ｊ ． （ ２ ）
效应 物理 机制 是 否 相 同 的争 议 ， 绝 大 多数 学 者 都
认为 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 的物理机制不 同于 Ｇ ＭＩ 效应 ， 不愿 意 研究 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 ， 只有少 数几个 研 究 小组
在研 究 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 ． 鉴 于此 ， 本文对 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 的物理 机制 进行 了讨 论 ， 并对关 于 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应研 究 的主要成 果 和应用 进行 了综 述 ．
式（ ２ ） 中： Ｒ 为螺 线 管 的总 电阻 ； Ｌ为 磁 芯 螺 线 管 的总 电感 ． 螺 线管 的 总 电阻 Ｒ 由螺 线管 的电 阻 和磁 芯 涡 流 损 耗 引 起 的 等 效 电 阻 Ｒ 组成，
Ｒ ＝ Ｒ ＋Ｒ ．
１ Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 的定 义
图 １为 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 装 置 的示 意 图 ， 软磁 材 料
磁 芯螺 线管 的总 电感 是 螺 线 管 空 心 部 分
置于 螺线 管 中组 成 磁 芯螺 线 管 ， 恒 定 幅值 的 交 流 电 通 过 螺线 管 ， 产 生 平 行 于磁 芯 轴 向的小 值 交
电感 。 与 含 磁 芯 部 分 电 感
Ｌ ｏ＝ ０ ｎ （ ． ｓ一口 ６ ） Ｚ ．
的
总 和， 即
（ ３ ）
Ｌ ＝ Ｌ 。 ＋￡ ， 螺 线管 空芯 部分 的电感 为
变驱动磁场 ， 在外加直流磁场 的作用下 ， 测
量螺 线 管两 端 的 电压 Ｉ ， 和通 过 螺 线 管 的 电流 ， ，
Ｉ ，
含磁 芯部 分 的电感 为
Ｌ ＝ ， ｎ ａ ｂ １ ． （ ４ ）
跟据公式 ｚ＝ ÷求得磁芯螺线管 的阻抗值 ｚ ， 观
』
式（ ３ ）～ 式（ ４ ） 中： ｌ Ｘ ｏ为 真空 磁 导 率 ； 肛 为磁 芯 相 对磁 导率 ； ０ ， ｂ ， Ｚ 分别 为磁 芯 的厚度 、 宽 度及 长度 ； Ｓ ， ｎ分别 为螺 线管 的截 面积 与线 绕 密度．
可 得 到 磁 芯 螺 线 管 在 驱 动 电 流 ， ＝Ｉ ｏ ｅ ｘ ｐ （一ｊ ｔ ｏ ｔ ） 驱 动下 磁芯 横截 面 上产 生 的环 向
察 Ｚ随外 加磁 场 的变化 情况 ．
感 应 电动势 为
＝ 一 Ａ ｔ ＝一ｊ 一 ｊ ｔ ｏ ｏ ａ ｔ ｂ ｌ Ｘ ｏ ｌ ￣ ｚ Ｚ ｎ ｌ ｏ ｅ ｘ ｐ （ 一ｊ 一 ｊ ｔ ｏ ｔ ）・ ． （ ５ ） ）
设单位长度磁芯环 向电阻为 ｒ ， 则 单位 长度 单位
图１ Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 装 置示 意 图 通 常人 们用 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ比来 衡 量 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 的 大小 ， Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 比定义 为
时 间 内产 生 的焦耳 热为
Ｏ ２ ４
．
６２
．
ｑ ｍ ：
—■一 ・
— —
（ ６ ｏ ）
则 长度 为 Ｚ 的磁芯 因为涡流 而 产生 的热 量
第 ２期
范晓珍 ， 等： 纵向驱动巨磁阻抗效应的研究进展
１ ３ ７
Ｑ ：
．
（ ７ ）
变化， 实际上 是直 流 磁 化场 、 交 流 驱 动 场 和
令 长 度为 ｚ 的磁 芯 因为涡 流发 热 消耗 的能量 等 效
磁 性材 料 内部 的磁 结 构 三 者 综 合作 用 的结 果 ， 这 三者组 合形 式 的多样 性导 致 了磁阻 抗效应 曲线 的 多 样性 ． 这里 只 讨论 交 流 磁 化 场 平 行 于磁 芯轴 向
的Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 情况．
于磁芯螺线管的电阻 尺 耗 能， 即可建立等效方
程
Ｑ ＝ｏ ． ２ ４ Ｒ １ ２ ．
（ ８ ）
则 联 列方程 式 （ ７ ） 和式 （ ８ ） 及式（ ５ ） ， 可得
＝
１ ） 软磁条 带 具有 横 向磁 结 构 ， 在无 外 场 作 用
（ ｔ ｏ ａ ｂ ｔ ｘ ｏ ｉ Ｘ 凡 ） ÷．
，
（ ９ ）
时， 材料 具有 横 向各 向异性 场 交 变驱 动场 和 外 磁场 均 在纵 向（ 见 图２ （ ａ ） ） ． 此时 ， 带在 作
磁 芯螺 线管 的阻抗
用 下 的 磁 化 以 转 动 为 主．在 施 加 抗基 本 保 持 不 变 ； 而 当
以后 ， 当
ｚ＝ ＋ （ ｔ
ｏ ａ ｂ ｉ ｚ ｏ ｌ Ｚ ， 凡 ） ÷＋
ｊ ｛ ｉ ｘ ０ ｎ Ｓ ｌ＋ ０ ｒ ｔ （ ， 一１ ） ａ ｂ ｌ ｝ ． （ １ ０ ）
在Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 研究 过程 中 ， Ｒ ， ０ ９ ， ， ｎ ， ｒ ， Ｓ， Ｚ， ａ ，
Ｈ ｏ ＜Ｈ ｋ 时， 对 磁 化过 程 的 影 响很 小 ， 带 的磁 阻 ＞Ｈｋ 时， 使 磁 矩 偏
向带 的纵 向并倾 向 于 与 一 致 ， 这样 ， 产 生 的
ｂ皆不 随外 加 磁 场 变 化 ， 只有 尺 和 随外 加 磁 场 变化 ． 因此 ， 式（ １ ０ ） 可 以改 写为 Ｚ ＝Ｒ ＋ ， ＋ｊ ［ ＋ｃ（ ｇ， 一１ ） ］ ．（ １ １ ）
交变磁化将变得 困难 ， 带的磁阻抗急剧减小直至 使材料磁饱和 ， 从而得到一条具有“ 平台” 的巨
磁 阻抗 曲线 （ 见图 ２ （ ｂ ） ）
式（ １ １ ） 中： Ａ：（ ｗ ａ ｂ ｔ ｚ ０ ｎ ） ÷； ＝ ｓ ｚ ；
Ｃ＝ 。 ｎ ａ ｂ １ ． 显然 ， 可 以将 Ａ命 名 为 螺线 管磁 芯 的
涡流 因子 ， 曰命 名 为空 芯螺线 管 电感 的结 构 因子 ， Ｃ命 名 为磁芯 螺线 管 电感 的结 构 因子．
根据 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 的定 义式
Ａ Ｚ ＝Ａ Ｒ ＋ｊ △ ． （ １ ２ ）
图 ２ 材料 横 向 易磁 化 结构模 型及
对应 的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 曲 线
式（ １ ２ ） 中：
２ ） 软 磁条 带具 有 纵 向磁 结 构 ， 并 且 交 变 驱 动 场 与外 磁场 均在 纵 向 （ 见图 ３ （ ａ ） ） ． 对 于 此
Ａ Ｒ ＝ Ａ ， ＝［ （ ｔ ｏ ａ ｂ １ ． ｔ ０ ｎ ） ÷］ （ ） ； （ １ ３ ）
Ａ Ｌ ＝（ ｏ ｒ ｔ ａ ｂ １ ） △ （ １ ４ ）
情形 ， 带在 作用下的磁化 以畴壁移动为主 ， 而且
因为 易磁 化方 向 与 一 致 ， 所 以条 带 具 有 很 高 的
磁导 率并 相应 有 很 大 的 巨磁 阻抗 比值． 加 上 纵 向
由式 （ １ ２ ）一式 （ １ ４ ） 可见， △ ｚ的实部 和虚 部都 随
△ 线 性 变化 ， 这就 证 明将 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应纳入 Ｇ ＭＩ 效应 的范畴是 合适 的． 此外 ， Ｒ ＋Ｒ ＝ Ｒ可 等价
于Ｇ ＭＩ 效 应 定义 墙 中 电阻部分 尺 但 Ｒ 很小 ，
且不 随￣ ｔ ， Ｊ Ｊ ｎ 磁 场变 化 ， 因此 ， 在Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应 中可
的 以后 ， 由于 的作 用 为 单 向 ， 因此 ， 造 成 作用 下交 替振 荡 的 畴壁 移 动 过 程 被 大 大 抑 制 ， 带
忽略， 则 Ｌ Ｄ ＧＭＩ 效 应 中 的涡 流 电阻 Ｒ 可 等 价 于 Ｇ ＭＩ 效应 中的 对 比可 以发 现 ， 尺 对 磁敏 材料
的磁导率迅速减小 ，
相应地其 巨磁阻抗 比值也急
剧地 下降 ， 从而 得 到 大 幅度 单 调 减 小 的巨 磁 阻抗 曲线 （ 见图 ３ （ ｂ ） ） ． 由图 ２ 、 图 ３可知 ， Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应 和磁结 构 的密 切关 系 ， 可 以通 过 控 制 磁结 构 来 实 现 所 需 要 的纵
的相对磁导率 的依赖关系大于 。 对磁敏材料 的相对磁导率 的依赖关系 ， 这可能就是 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ
效应 大 于 ＧＭ Ｉ 效应 的 主要原 因之一 ．
３ Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 与磁各 向异性 的关 系
Ｇ Ｍ Ｉ 效应 反映 了软磁 材料 磁导 率 随外磁 场 的
向磁阻抗响应 ， 从技术 的角度来说有利于传感器
的设计 ； 另 一方 面 ， 从 纵 向磁 阻抗 响应 的特征 中也
能反应材料磁结构 的信息 ， 可以作为测量材料磁
１ ３ ８
浙江师范大学学报 （ 自然科学版 ）
２ ０ １ ４生
性 能 的一种 手段．
（ ａ ）
ｏ ／ 一 Ｎ 司 一 横 向磁场 退 火 获 得 最 大 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ比值 （ １ ５ ３ ２ ％， ） ，
这是 由于 强 的磁机械 耦 合 作用 引 起 的． 文献［ ２ ３ ］ 也用磁 机 械共 振研 究 了 Ｆ ｅ ， ， ． Ｃ ｕ 。 Ｎ ｂ ， Ｓ ｉ １ ３ ｌ Ｂ 薄带
— — — — — — — —
的Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 ， 发现 薄 带 经 过 ４ ８ ０ ｏ Ｃ温度 退 火 ，
其Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 比值可达 １ ０ ０ ０ ０ ％， 并指出高的磁机械 耦合系数 ｋ ” 和 Ｑ因子可提 高材料 的 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效
图３ 材料 纵 向 易磁化 结 构模 型及
对应 的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 曲线
应． 方允樟等 发明一种“ 宽线性” 高灵敏的磁敏
材料 （ Ｆ ｅ Ｓ ｉ Ｂ Ｐ Ｃ） ， 在 空气 中 ４ ７ ０℃退 火 １ ｈ ， 其
Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 为 ６ ８ ０ ％， 线 性 相 关 系数 达 ０ ． ９ ９ ８的
４ Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ的主 要 研 究 成 果
目前对 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 的研 究 主要 集 中于 Ｆ ｅ基
线性区间宽度为９ ２ ５ Ａ ／ ｍ， 具体 见图 ５ ． 此材料 的
灵 敏线 性 区宽 度 比典 型 的 Ｆ Ｉ Ｎ Ｅ ＭＥ Ｔ合 金 提 高 了
一
和ｃ ｏ 基材料 ， 包括 薄带、 细丝 、 薄膜 和粉体等形
态， 下 面主 要介 绍这 ４种形 态 的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 ．
４ ． １ 薄带 的 Ｌ ＤＧＭＩ 效 应研 究
个数量级 以上， 分析其机理 ， 可能是由于退火过
程 中材料 表面形 成 的氧化 层 和 内芯层 间磁交 换耦
合形成具有梯度的磁各向异性所致． 孙怀君等
对Ｃ ｏ ， Ｆ ｅ Ｂ 控 ． Ｓ ｉ ５ ． ６ Ｎ ｂ 薄带 通过 一 定 的 应 力退 火 ，
Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应 可 达 ２ ４ ０ ０ ％ ，灵 敏 度 达 到
１ １ ４ ％／ （ Ａ・ ｉ ｎ ） ．
满 其 奎 等
对 直 流 电 流 退 火
Ｆ ｅ ３ ６ Ｃ ０ ３ ６ Ｎ ｉ Ｓ ｉ ４ ｌ ８ Ｂ 。 ９ ： 薄带的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ效 应 研 究 发 现， 电流密度 为３ ． ２×１ ０ Ａ ／ ｍ 时 出 现 类 似 “ 三 峰” 的Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 （ 如图４ ） ， 称为 “ 尖刺 Ｇ ＭＩ 效 应 ” （Ｔ Ｇ ＭＩ 效 应 ） ，其 灵 敏 度 最 高 达 ２ ４ ４ ０ ． ２ ％／ （ Ａ・ ｍ一） ， 分 析其 机理 可 能是 致 复合磁 结 构 的形 成．
２０ ０ ０ １ ８ ０ ０
８ ０ ０
由
６ ０ ０
于退火过程中外壳层与内芯层温度梯度的存在导
４ ００
２ ０ ０
１ ０ ０ １ ３
１ ４０ ０ １ ２ ０ ０
０
ｆ ＝ － ４ ０ ０ Ｈ
・ ‘ ， － 铸态
● ●
—一 １
．
２． ７ ×１ ０７ ＾ ／ ｍ ２ －２ ３． ２ ￣１ ０ Ａ ／ ｍ ｚ ．３
２０ ０ ０． １ ５ ０ ０． １ ０ ０ ０． ５ ０ ０ ０
５ ０ ０ ｌ ０ ０ ０ １ ５ ０ ０ ２０ ０ ０
日既 ， （ Ａ ・ ｔ Ｉ ｒ ‘ ）
８ ０ ０
Ｏ ０ ０
—卜 ３． ＯＸ１ ０ ＾ ／ ｍ ２ －４ ＿ ｏ ． ４． ７ ￣１ ０７ Ａ ／ｍ ２ －５
图５ 空气中４ ７ ０ ｏ Ｃ退 火 １ ｈ的 Ｆ ｅ Ｓ ｉ Ｂ Ｐ Ｃ合 金 薄
带的 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ曲线
４０ ０ ２ ０ ０
●
Ｏ
—
２０ ０ ０— １ ５ ０—１ ０ ０ ０— ５ ０ ０ ０
５ ０ ０ １ ０ ０ ０ １ ５ ０ ０ ２０ ０ ０
４ ． ２ 玻 璃包 裹非 晶细 丝 的 Ｌ Ｄ ＧＭＩ 效应 刘 龙平 等 用 高频 感 应加 热 熔 融 拉 引 技 术 制备 Ｆ ｅ ７ ３ ． ０ ｃ ｕ １ ． ０ Ｎ ｂ １ ． ５ Ｖ ２ ． ０ ｓ ｉ ｌ ３ ＿ ５ Ｂ ９ ． ０ 玻 璃 包裹 非 晶细 丝， 在５ ７ ０ ｏ Ｃ温 度 退 火 后 其 最 大 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 变 化 达
－ ， （ Ａ 。 ）
图４ 不 同电流退 火密度 Ｆ ｅ Ｃ ｏ
基 薄 带的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 Ｇ ｏ ｎ ｇ 等 在 研 究 Ｆ ｅ ２ ４ Ｃ ０ ｌ ｌ ｌ ８ ２ Ｎ ｉ ４ ７ ． ３ Ｓ ｉ ｌ ． ４ ７ Ｂ １ ５ 薄 带的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应 时发 现 ， 样 品 的磁机 械共 振 能够 明显地 提高 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 ， 样 品在 ３ ４ ０℃ 温度 时加
１ ０ ２ ０ ％， 比之前文献 ［ ２ ７ ］ 报道的相同条件下传统
横 向驱 动 Ｇ ＭＩ 效 应 大 了 ４倍 （ 见图 ５ ） ． 施 方 也 等 。 和杨 晓红
等 比对 Ｆ ｅ ７ ３ ｕ １ Ｎ ｂ ３ ｓ ｉ ｌ ３ ＿ ５ Ｂ ９玻 ５Ｃ
．
璃包裹 丝 的 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 和 Ｇ ＭＩ 效应 得 出， Ｌ Ｄ Ｇ － ＭＩ 效应 效果 明 显优 于后者 ．
１ ４ ０
浙 江师范大学学报（自然科学版 ）
２ ０ １ ４正
磁 性能 测量 仪器 ， 具有 无需 对样 品进 行处 理 、 简单 便 捷 和成本 低 的优势 ． 利用 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效应 开 发新 型 的磁测 量 仪有重 要 的价值 和光 明的前途 ． 为 了实 现 Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 传感器高灵敏、 低能耗 、 快
速响应 等 特性 ， 大 力 进行 开发 优 异 性 能 的 材 料很
的市 场空 间 ， 亟需广 大研 究者 去开 拓． 此外 ， 近几 年提 出的纵 向驱 动 巨应 力 效应 ｕ ４ ８ Ｊ
（ Ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ａ ｌ ｌ ｙ Ｄ ｉ ｒ ｖ ｅ ｎ Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ Ｓ ｔ ｒ ｅ ｓ ｓ — ｉ ｍｐ ｅ ｎ ｄ ｅ ｎ ｃ ｅ ， 简
称Ｌ Ｄ Ｇ Ｓ Ｉ ） 值 得关 注 ， 研究发现 Ｆ Ｉ Ｎ Ｅ Ｍ Ｅ Ｔ合 金 薄
带的 Ｌ Ｄ Ｇ Ｓ Ｉ 效 应 比横 向驱 动 模 式 Ｇ Ｓ Ｉ 效 应 的 灵
有必要 ． 磁 导率 高 ， 磁滞伸 缩 系数小 ， 损 耗小 ， 利 用 热处 理就 可简 单地 控制 材料 磁 结构 （ 如Ｆ Ｉ Ｎ Ｅ ＭＥ Ｔ 合金 薄 带 “ 平 台” 和 Ｆ ｅ Ｓ ｉ Ｂ Ｐ Ｃ合 金 薄 带 的 “ 宽 线
敏度提高了３ Ｏ 倍， 这对研发新型高灵敏度应力传 感器Ｌ ４ ９ 具 有重 要 意义 ．
随着 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ效 应 研 究 的 逐 渐 深 入 ， Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应应 用产 品 的 日臻 完 善 ， Ｌ Ｄ Ｇ ＭＩ 效 应 造 福 于人 类 的美 好前 景将 会逐 步展 现 出来．
性” 现象 ） ， 就非常适用 于制作 Ｌ Ｄ Ｇ Ｍ Ｉ 效应 的传
感器 ， 有 着广 阔 的应用前 景 ． 不过 ， 目前基 于 Ｌ Ｄ Ｇ — ＭＩ 效 应 的传感 器 的开发 尚属 起步 阶 段 ， 有 着 巨大
参考 文献 ：
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［ ７ ］ Ｃ ｈ ｉ ｒ ｉ ａ ｅ Ｈ， Ｏ ｖ ａ ｒ ｉ Ｔ Ａ ． Ａ ｍ ｏ ｐ ｒ ｈ ｏ ｕ ｓ ｇ ｌ ａ ｓ ｓ — ｃ ｏ ｖ ｅ ｒ ｅ ｄ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｗ ｉ ｅ ｒ ｓ ： ｐ ｒ ｅ ｐ ａ ｒ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ， ｐ ｒ ｏ ｐ ｅ ｒ ｔ ｉ ｅ ｓ ， ａ ｐ ｐ ｌ ｉ ｃ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ ［ Ｊ ］ ． Ｐ ｍ ｇ Ｍ ａ ｔ ｅ ｒ Ｓ ｃ ｉ ， １ ９ ９ ６ ， ４ ０ （ ５ ） ： ３ ３ ３ －
４ ０ ７．
［ ８ ］ Ｖ ａ ｚ ｑ ｕ ｅ ｚ Ｍ． Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ｎｅ ａ ｅ ｉ ｎ ｓ ｏ ｔ ｆ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ” ｗ ｉ ｒ ｅ ｓ ” ［ Ｊ ］ ． Ｊ Ｍ ａ ｇ ｎ Ｍａ ｇ ｎ Ｍ ａ ｔ ｅ ｒ ， ２ ０ ０ １ ， ２ ２ ６ ／ ２ ３ ０ （ １ ） ： ６ ９ ３ － ６ ９ ９ ． ［ ９ ］ Ｋ ｎ ｏ ｂ ｅ ｌ Ｍ， Ｐ ｉ ｒ ｏ ｔ ａ Ｋ Ｒ ． Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ ： ｃ ｏ ｎ ｃ ｅ ｐ ｔ ｓ ｎｄ ａ ｒ ｅ ｃ ｅ ｎ ｔ
ｐ ｒ ｏ ｇ ｒ ｅ ｓ ｓ ［ Ｊ ］ ． Ｊ Ｍａ ｇ ｎ Ｍａ ｇ ｎ Ｍａ ｔ ｅ ｒ ， ２ ０ ０ ２， ２ ４ ２ ／ ２ ４ ５ （ １ ） ： ３ ３ － ４ ０ ． ［ １ ０］ Ｋ ｎ ｏ ｂ ｅ ｌ Ｍ， Ｖ ａ ｚ ｑ ｕ ｅ ｚ Ｍ， Ｋ ｒ ａ ｕ ｓ Ｌ ． Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ｎｅ ａ ｅ ［ Ｊ ］ ． Ｈａ ｎｄ ｂ ｏ ｏ ｋ ｏ ｆ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｍ ａ ｔ ｅ ｒ ｉ ａ ｌ ｓ ， ２ ０ ０ ３ ， １ ５： ｌ ４ ５ ９ ．
［ １ １ ］ Ｋ ｒ ａ ｕ ｓ Ｌ ． Ｇ Ｍ Ｉ ｍ ｏ ｄ ｅ ｌ ｉ ｎ ｇ ａ ｎ ｄｍ ａ ｔ ｅ ｉ ｒ ａ ｌ ｏ ｐ ｔ ｉ ｍ ｉ ｚ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ［ Ｊ ］ ． Ｓ ｅ ｎ ｓ Ａ ｃ ｔ ａＡ ， ２ ０ ０ ３ ， １ ０ ６ （ １ ／ ２ ／ ３ ） ： １ ８ ７ ・ １ ９ ４ ．
［ １ ２ ］ Ｔ ａ ｎ ｎ ｏ ｕ ｓ Ｃ， Ｇ ｉ ｅ ｒ ｌ ａ ｔ ｏ ｗ ｓ ｋ ｉ Ｊ ． Ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ － ｉ ｍｐ ｅ ｄ ｎｃ ａ ｅ ａ ｎ ｄｉ ｔ ｓ ａ ｐ ｐ ｌ ｉ ｃ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ ［ Ｊ ］ ． ＪＭａ ｔ ｅ ｒ Ｓ ｃ ｉ ： Ｍａ ｔ ｅ ｒ Ｅ ｌ ｅ ｃ ｔ ｒ ｏ ， ２ ０ ０ ４， １ ５ （ ３ ） ： １ ２ ５ — １ ３ ３ ． ［ １ ３ ］ Ｍｏ ｈ ｒ ｉ ａ Ｋ， Ｕ ｃ ｈ ｉ ｙ ａ ｍａ Ｋ， Ｓ ｈ ｅ ｎ Ｌ Ｐ， ｅ ｔ ８ １ ． Ａ ｍ ｏ ｐｈ ｒ ｏ ｕ ｓ ｗ ｉ ｅ ｒ ｎｄ ａ Ｃ ＭＯ Ｓ Ｉ Ｃ － ｂ ａ ｓ ｅ ｄ ｓ ｅ ｎ ｓ ｉ ｔ ｉ ｖ ｅ ｍｉ ｃ ｒ ｏ ・ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｅｎ ｓ ｓ ｏ ｒ ｓ （ ＭＩ ｅｎ ｓ ｓ ｏ ｒ ｎｄ ａ Ｓ Ｉ ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ）ｆ ｏ ｒ
ｉ ｎ ｔ ｅ ｌ ｌ ｉ ｇ ｅ ｎ ｔ ｍ ｅ ｓ ａ ｕ ｅ ｒ ｍ ｅ ｎ ｔ ｓ ｎｄ ａ ｃ ｏ ｎ ｔ ｒ ｏ ｌ ｓ ［ Ｊ ］ ． Ｊ Ｍ ａ ｇ ｎ Ｍ ａ ｇ ｎ Ｍ ａ ｔ ｅ ｒ ， ２ ０ ０ ２ ， ２ ４ ９ （ １ ／ ２ ） ： ３ ５ １ － ３ ５ ６ ． （ １ ４ ３ 杨介信 ， 杨燮龙 ， 陈 国， 等． 一种新型的纵向驱动巨磁致阻抗效 应［ Ｊ ］ ． 科学通报 ， １ ９ ９ ８ ， ４ ３ （ １ ０ ） ： １ ０ ５ １ — １ ０ ５ ３ ．
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Ｐ ｈ ｙ ｓ Ｂ， ２ ０ １ ２， ２ １ （ ３ ） ： ０ ３ ７ ５ ０ １ ．
［ ２ ２ ］ Ｇ ｏ ｎ ｇ Ｗ Ｙ， Ｗｕ Ｚ Ｍ， Ｌ ｉ ｎ Ｈ， ｅ ｔ １． ａ Ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ａ ｌ ｌ ｙ ｄ ｉ ｒ ｖ ｅ ｎ ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ・ ｉ ｍｐ ｅ ｄ ｎｃ ａ ｅ ｅ ｆ ｅ ｃ ｔ ｅ ｎ ｈ ａ ｎ ｃ ｅ ｍｅ ｎ ｔ ｂ ｙ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ — ｍｅ ｃ ｈ ａ ｎ ｉ ｃ ａ ｌ ｒ ｅ ｓ ｏ ｎ ｎｃ ａ ｅ ［ Ｊ ］ ．
Ｊ Ｍａ ｇ ｎ Ｍａ ｇ ｎ Ｍａ ｔ ｅ ｒ ， ２ ０ ０ ８ ， ３ ２ ０ （ ８ ） ： １ ５ ５ ３ — １ ５ ５ ６ ．
［ ２ ３ ］ ｗｕ ｚ Ｍ， Ｈ ｕ ａ ｎ ｇ Ｋ， Ｌ ｉ Ｓ Ｐ ， ｅ ｔ ａ １ ． Ｓ ｅ ｎ ｓ ｉ ｔ ｉ ｖ ｉ ｔ ｙ ｅ ｎ ｈ ａ ｎ ｃ ｅ ｍ ｅ ｎ ｔ ｏ ｆ ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ｌｌ ａ ｙ ｄ ｉ ｒ ｖ ｅ ｎ ｉａ ｇ ｎｔ ｍ ａ ｎｅ ｇ ｔ ｏ ｉ ｍｐ ｅ ｄ ｎｃ ａ ｅ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｓ
ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ｕ ｓ ｉ ｎ ｇ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ｅ ｌ ａ ｓ － ｔ ｉ ｃ ｒ ｅ ｏｎ ｓ ａ ｎ ｃ ｅ ［ Ｊ ］ ． Ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｓ ｒ ｎｄ ａ Ａ ｃ ｔ ｕ ａ ｔ ｏ ｓ ｒ Ａ： Ｐ ｈ ｙ ｓ ｉ ｃ ｌ， ａ ２ ０ １ ０， １ ６ １ （ １ ／ ２ ） ： ６ ２ － ６ ５ ．
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１ ４１
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［ ４ ｏ ］ ｗｕ Ｆ Ｍ， Ｚ ｈ ａ ｏ Ｚ Ｊ ， Ｌ ｉ ｕ Ｌ Ｐ ， ｅ ｔ ａ １ ． Ａ ｎ ｅ ｗ ｆ ｒ ｅ ｑ ｕ ｅ ｎ ｃ ｙ — ｍ ｏ ｄ ｕ ｌ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ — ｔ ｙ ｐ ｅ ＭＩ ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ［ Ｊ ］ ． Ｉ Ｅ Ｅ Ｅ Ｔ ｒ ａ ｎ Ｍａ ｇ ｎ， ２ ０ ０ ５ ， ４ １ （ １ ０ ） ： ３ ６ ９ ４ － ３ ６ ９ ６ ．
［ ４ １ ］ 吴志明 ， 杨燮龙 ， 杨介信 ， 等． 纳米 巨磁阻抗效应在汽车传感器上 的应用 ［ Ｇ ］ ／ ／ 纳 米材料 和技 术应用 进展——全 国第 三届纳米 材料
和 技 术 应 用会 议 论 文集 （ 下卷 ） ． 北京 ： 中 国 材 料研 究 会 ， ２ ０ ０ ３ ： ５ ２ ７ － ５ ２ ９ ．
［ ４ ２ ］ 金林枫 ， 郑金菊 ， 蔡晶． 基于Ｆ ｅ 基非晶薄带的宽线性 Ｇ Ｍ Ｉ 传感器 ［ Ｊ ］ ． 浙江师范大学学 报： 自然科学 版， ２ ０ １ １ ， ３ ４ （ ２ ） ： １ ５ ８ － １ ６ １ ． ［ ４ ３ ］ 方允樟 ， 郑金菊 ， 吴锋 民 ， 等． 一种高灵敏无零场盲点线性响应跨零微 弱磁场 的探头 ： 中国， ２ ０ １ ｌ １ ０ ２ ０ ０ ０ ４ ５ ［ Ｐ ］ ． ２ ０ １ １ － １ ２ － ２ ８ ． ［ ４ ４ ］ Ｚ ｈ ａ ｏ Ｗｅ ｎ ， Ｂ ｕ Ｘ ｉ ｏ ｎ ｇ ｚ ｈ ｕ ， Ｙ ｕ Ｇ ｅ ｌ ｉ ａ ｎ ｇ ， ｅ ｔ １ ａ ． Ｆ ｅ ｅ ｄ ｂ ａ ｃ ｋ — ｔ ｙ ｐ ｅ ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ — ｉ ｍ ｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ｂ ｓ ａ ｅ ｄ ｏ ｎ ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ｌ ａ ｅ ｘ ｃ ｉ ｔ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ［ Ｊ ］ ． Ｊ Ｍ ａ ｇ ｎ Ｍ ａ ｇ ｎ
Ｍａ ｔ ｅ ｒ ， ２ ０ １ ２ ， ３ ２ ４ （ １ ９ ） ： ３ ０ ７ ３ － ３ ０ ７ ７ ． ，
［ ４ ５ ］ Ｙ ｕ Ｇ ｅ ｌ ｉ ａ ｎ ｇ ， Ｂ ｕ Ｘ ｉ ｏ ｎ ｇ ｚ ｈ ｕ ， Ｘ ｉ ｎｇ ａ Ｃ ｈ ａ ｏ ， ｅ ｔ ａ １ ． Ｄ ｅ ｓ ｉ ｇ ｎ ｏ ｆ ａ Ｇ Ｍ Ｉ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ｂ ｓｅ ａ ｄ ｏ ｎ ｌ ｏ ｎ ｉ ｇ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ｌ ａ ｅ ｘ ｃ ｉ ｔ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ［ Ｊ ］ ． Ｓ ｅ ｎ ｓ ｏ ｒ ｓ ａ ｎ ｄ Ａ ｃ ｔ ｕ ａ ｔ ｏ ｓ ｒ Ａ：
Ｐ ｈ ｙ ｓ ｉ ｃ ｌ， ａ ２ ０ １ ０， １ ６ １ （ １ ／ ２ ） ： ７ ２ － ７ ７
．
［ ４ ６ ］ Ｗａ ｎ ｇＺ Ｃ， ｏｎ Ｇ ｇ Ｆ Ｆ， Ｙ ａ ｎ ｇＸ Ｌ ， ｅ ｔ ａ １ ． Ｌ ｏ ｎ ｇ ｉ ｔ ｕ ｄ ｉ ｎ ｌｌ ａ ｙ ｄ ｉ ｒ ｖ ｅ ｎ ｇ ｉ ａ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｏ ｉ ｍｐ ｅ ｄ ａ ｎ ｃ ｅ ｅ ｆ ｆ ｅ ｃ ｔ ｉ ｎ ｓ ｔ ｒ ｅ ｓ ｓ — ｎｎ ａ ｅ ｌｅ ａ ｄ Ｆ ｅ — ｂ ａ ｓ ｅ ｄ ｎ ａ ｎ ｏ ｃ ｒ ｙ ｓ ｔ ｌｌ ａ ｉ ｎ ｅ ｉ ｒ ｂ ｂ ｏ ｎ ｓ
［ Ｊ ］ ． Ｊ Ａ ｐ ｐ ｌ Ｐ ｈ ｙ ｓ ， ２ ０ ０ ０ ， ８ ７ （ ９ ） ： ４ ８ １ ９ ４ － ８ ２ １ ．
［ ４ ７ ］ 方允樟 ， 范晓珍． 基于巨磁阻抗效应表征材料磁结构的模型［ Ｊ ］ ． 浙江师范大学学报 ： 自然科学版 ， ２ ０ １ １ ， ３ ４ （ １ ） ： １ ８． － ［ ４ ８ ］ 李文忠 ， 郑 建龙， 马云， 等． 退火工艺对 Ｆ ｅ基薄带纵向驱 动应力 阻抗效应 的影响 ［ Ｊ ］ ． 浙江师范大 学学报 ： 自然科 学版 ， ２ ０ １ １ ， ３ ４ （ ２） ：
１ ５ ３ ． １ ５ ７．
［ ４ ９ ］ 郑金菊 ， 方允樟 ， 李文忠 ， 等． 一种纵 向驱动应力阻抗 力敏传感 器探头 ： 中国， ２ ０ １ １ １ ０ ０ ９ ２ ２ ２ ２［ Ｐ ］ ． ２ ０ １ １ － ｌ １ 一 ｌ ６ ．
（ 责任 编辑
杜利民）
第３ ７卷第 ２期 ２ ０ １ ４年 ５月 浙江师范大学学报 （ 自然科学版 ） Ｊ ｏ ｕ ｒ ｎ ａ ｌ ｏ ｆ Ｚ ｈ ｅ ｊ ｉ ａ ｎ ｇ Ｎ ｏ ｒ ｍａ ｌ Ｕ ｎ ｉ ｖ ｅ ｒ ｓ ｉ ｔ ｙ （ Ｎ ａ ｔ ．Ｓ ｃ ｉ ． ） …
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